フレネ・セレの公式
📂幾何学フレネ・セレの公式
式
αがκ(s)=0の単位スピードカーブだとすると
T′(s)=N′(s)=B′(s)=κ(s)N(s)−κ(s)T(s)+τ(s)B(s)−τ(s)N(s)
説明
行列の形で表すと次のようになる。
TNB′=0−κ0κ0−τ0τ0TNB
導出
補助定理: n次元の内積空間Vで、E={e1,⋯,en}が直交集合だとすると、EはVの基底であり、全てのv∈Vに対して
v=k=1∑n⟨v,ek⟩ek
内積の微分法:
⟨f,g⟩′=⟨f′,g⟩+⟨f,g′⟩
フレネ・セレフレーム {T,N,B}はR3の直交基底だ。上の補助定理を使って直接導出する。
パート 1. T′(s)=κ(s)N(s)
ノーマルベクトルの定義から、N(s)=κ(s)T′(s)であるため
T′(s)=κ(s)N(s)
パート 2. N′(s)=−κ(s)T(s)+τ(s)B(s)
補助定理によると
N′(s)=⟨N′,T⟩T+⟨N′,N⟩N+⟨N′,B⟩B
- パート 2-1. ⟨N′,T⟩=−κ
- ⟨N,T⟩=0であるから、パート1に従って
⟹⟹0′=⟨N,T⟩′=⟨N′,T⟩+⟨N,T′⟩⟨N′,T⟩=−⟨N,T′⟩⟨N′,T⟩=−⟨N,κN⟩=−κN2=−κ⋅1
- パート 2-2. ⟨N′,N⟩=0
- Nは単位ベクトルであるから、N2=1であり、両辺を微分すると
⟹0=1′=⟨N,N⟩′=2⟨N,N′⟩⟨N,N′⟩=0
- パート 2-3. ⟨N′,B⟩=τ
- ⟨N,B⟩=0であるから、トーションの定義τ(s):=−⟨B′(s),N(s)⟩により
⟹⟹0′=⟨N,B⟩′=⟨N′,B⟩+⟨N,B′⟩⟨N′,B⟩=−⟨N,B′⟩⟨N′,T⟩=τ
これにより、次を得る。
N′(s)=−κ(s)T(s)+τ(s)B(s)
パート 3. B′(s)=−τ(s)N(s)
補助定理によると
B′(s)=⟨B′,T⟩T+⟨B′,N⟩N+⟨B′,B⟩B
- パート 3-1. ⟨B′,T⟩=0
- ⟨T,B⟩=0=⟨N,B⟩であるから、パート1に従って
0=⟨T′,B⟩+⟨T,B′⟩=κ⟨N,B⟩+⟨T,B′⟩=⟨T,B′⟩
- パート 3-2. ⟨B′,N⟩=−τ
- トーションの定義と内積の対称性により
⟨B′,N⟩=⟨N,B′⟩=−τ
- パート 3-3. ⟨B′,B⟩=0
- αは単位スピードカーブと仮定しているから、B=T×Nも単位ベクトルである。パート2-2と同様に
0=⟨B′,B⟩
これにより、次を得る。
B′(s)=−τ(s)N(s)
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結論
- ランクレの定理: 単位スピードカーブαがらせんであることは、ある定数c∈Rに対してτ=cκであることと等価だ。
- 単位スピードカーブαの曲率が定数κ>0で、トーションがτ=0であることは、αが半径κ−1の円の弧であることと等価だ。
- αが直線であることは、αの全ての接線がある点x0∈R3を通ることと等価だ。
- αをκ=0の単位スピードカーブとする。
αが平面に乗っていることは、全ての接平面が平行であることと等価だ。
- 単位スピードカーブαの全ての法平面がある固定点x0∈R3を向いている場合、αは球面上に乗っている。