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電流と電流密度 📂電磁気学

電流と電流密度

定義1

導線のどこかの点を単位時間ごとに通過する電荷の量を電流currentと定義し、IIと表記する。それゆえ、左に動く負の電荷と右に動く正の電荷は同じ符号の電流である。

単位時間あたりに流れるクーロンの量をアンペアampereと言う。

1[A]=1[C/s] 1 [A] = 1 [C/s]

説明

アンペールはフランス人で、実際の発音は[アンペール]に近い。だからアンペールの法則もアンペールの法則だが、単位として使う場合はアンペアと言わなければならない。

IIという記号は、currentのintensityの最初の文字を取ったものである。

線電流密度

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上の図は、線電荷密度がλ\lambdaである電荷が導線をv\mathbf{v}の速度で移動する状況を示している。距離=速さx時間であるから、単位長さはvΔtv\Delta tである。単位長さに含まれる電荷量は、単位長さと線電荷密度をかけて求める。

Δq=λvΔt \Delta q=\lambda v \Delta t

電流は単位時間あたりに通過する電荷の量なので、Δt\Delta t間に点PPを通過する電荷量は、

I=ΔqΔt=λvΔtΔt=λv I=\dfrac{\Delta q}{\Delta t}=\dfrac{\lambda v \Delta t}{\Delta t}=\lambda v

電流はベクトルなので、方向まで含めて表記すると、次のようになる。

I=λv \mathbf{I}=\lambda \mathbf{v}

電流が導線を通って流れる際には、その方向が明らかである(導線と平行な方向である)ため、別に言及する必要はない。しかし、表面上や体積内で流れる電流を扱う場合には、その方向をはっきりと言う必要がある。電流が流れる導線が外部磁場B\mathbf{B}によって受ける磁力は、

Fmag=(v×B)dq=(v×B)λdl=(I×B)dl \mathbf{F}_{\text{mag}}=\int (\mathbf{v} \times \mathbf{B} ) dq=\int (\mathbf{v} \times \mathbf{B} ) \lambda dl=\int (\mathbf{I} \times \mathbf{B}) dl

ここで、I\mathbf{I}dld\mathbf{l}の方向が同じであるから、

Fmag=I(dl×B) \mathbf{F}_{\text{mag}} = \int I (d\mathbf{l} \times \mathbf{B})

導線で流れる電流の大きさが一定であるため、積分の外に出すことができる、

Fmag=I(dl×B) \mathbf{F}_{\text{mag}}=I \int (d\mathbf{l} \times \mathbf{B})

表面電流密度

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表面で流れる電流は、表面電流密度surface current density K\mathbf{K}で説明される。単位長さの幅を通過する電流を表面電流密度と言い、数式では次のように表される。

K=dldl \mathbf{K}=\dfrac{d \mathbf{l}} {dl_\perp}

この概念をもっと簡単に理解するための説明は、I=dqdt\mathbf{I}=\dfrac{d\mathbf{q} }{dt}なので、

dIdl=d2qdldt \dfrac{d \mathbf{I} }{dl_{\perp}}=\dfrac{d^2 \mathbf{q}}{dl_{\perp} dt}

したがって、表面電流密度は単位時間あたり、単位幅あたりに通過する電荷の量である。表面電荷密度がσ\sigma、電荷の速度がv\mathbf{v}の時、表面電流密度は、

K=σv \mathbf{K}=\sigma \mathbf{v}

表面電流が外部磁場によって受ける磁力は、

Fmag=(v×B)σda=(K×B)da \mathbf{F}_{\text{mag}}=\int(\mathbf{v}\times \mathbf{B})\sigma da=\int (\mathbf{K} \times \mathbf{B})da

上で見た電流の式から、電流I\mathbf{I}の代わりに表面電流密度K\mathbf{K}を入れた形である。

体積電流密度

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同様に、電流がある空間で流れる場合は、体積電流密度volume current density J\mathbf{J}で説明される。単位面積あたりに流れる電流を体積電流密度と言い、数式では次のように表される。

J=dIda \mathbf{J}=\dfrac {d\mathbf{I}} {da_{\perp}}

したがって、逆に面S\mathcal{S}を通る電流IIは、一般的に次のように表すことができる。

I=SJda=SJda I = \int_{\mathcal{S}}J da_{\perp} = \int_{\mathcal{S}}\mathbf{J}\cdot d\mathbf{a}

すると、発散定理によって、体積V\mathcal{V}から出て行った総電荷量は、次のようになる。

SJda=V(J)dτ \oint_{\mathcal{S}}\mathbf{J}\cdot d\mathbf{a} = \int_{\mathcal{V}} (\nabla \cdot \mathbf{J}) d \tau

同様に、dIda=d2qdadt\dfrac {d\mathbf{I}} {da_{\perp}}=\dfrac{d^2 \mathbf{q} } {da_{\perp}{dt}}だから、体積電流密度は単位時間あたり、単位面積あたりに通過する電荷の量である。体積電荷密度がρ\rhoで、電荷の速度がv\mathbf{v}の場合、体積電流密度は、

J=ρv \mathbf{J}=\rho \mathbf{v}

体積電流が受ける磁力は、

Fmag=(v×B)ρdτ=(J×B)dτ \mathbf{F}_{\text{mag}}=\int (\mathbf{v} \times \mathbf{B} )\rho d\tau = \int (\mathbf{J} \times \mathbf{B} ) d\tau


  1. David J. Griffiths, 基礎電磁気学(Introduction to Electrodynamics, 金甚成 訳) (第4版, 2014), p234-241 ↩︎