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電場の回転 📂電磁気学

電場の回転

定理

電場カール(回転)は常に0\mathbf{0}である。

×E=0 \nabla \times \mathbf{E} = \mathbf{0}

証明1

点電荷が原点にある特別な場合の結果から一般的な結果を導くことにする。原点から距離rrの場所での点電荷による電場は以下の通りである。

E=14πϵ0qr2r^ \mathbf{E}=\dfrac{1}{4 \pi \epsilon_{0} } \dfrac{q}{r^2} \hat{\mathbf{r}}

a\mathbf{a}から点b\mathbf{b}までの球座標系における電場の経路積分を行うと、次のようになる。

abEdl= ab(14πϵ0qr2r^)(drr^+rdθθ^+rsinθdϕϕ^)= ab14πϵ0qr2dr= q4πϵ0ab1r2dr=q4πϵ0[1r]rarb= q4πϵ0(1ra1rb) \begin{align*} \int_\mathbf{a} ^\mathbf{b} \mathbf{E} \cdot d\mathbf{l} =&\ \int_\mathbf{a}^\mathbf{b} \left( \dfrac{1}{4 \pi \epsilon_{0}} \dfrac{q}{r^2} \hat{\mathbf{r}} \right) \cdot \left( dr \hat{\mathbf{r}} + rd\theta\hat{\boldsymbol{\theta}} + r\sin\theta d\phi \hat{\boldsymbol{\phi}} \right) \\ =&\ \int_\mathbf{a}^\mathbf{b} \dfrac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\dfrac{q}{r^2}dr \\ =&\ \dfrac{q}{4 \pi \epsilon_{0}} \int_\mathbf{a}^\mathbf{b} \dfrac{1}{r^2} dr = \dfrac{q}{4 \pi \epsilon_{0}} \left[ -\dfrac{1}{r} \right]_{r_{a}}^{r_{b}} \\ =&\ \dfrac{q}{4 \pi \epsilon_{0}} \left( \dfrac{1}{r_{a}}-\dfrac{1}{r_{b}} \right) \end{align*}

ここで、rar_{a}rbr_{b}は原点から点a\mathbf{a}、点b\mathbf{b}までの距離である。上の積分結果からわかるように、閉じた経路に対する積分は00である。

Edl=0 \oint \mathbf{E} \cdot d \mathbf{l} = 0

ストークスの定理

S(×v)da=Pvdl \int_{\mathcal{S}} \left( \nabla \times \mathbf{v} \right) \cdot d\mathbf{a} = \oint _{\mathcal{P} }\mathbf{v} \cdot d \mathbf{l}

ストークスの定理を用いると

(×E)da=Edl=0 \int \left( \nabla \times \mathbf{E} \right) \cdot d\mathbf{a} =\oint \mathbf{E} \cdot d\mathbf{l}=0

したがって、×E=0\nabla \times \mathbf{E} = \mathbf{0}であることがわかる。任意の面積に対する積分でも結果が0\mathbf{0}でなければならないので、×E=0\nabla \times \mathbf{E} = \mathbf{0}であるしかない。

複数の点電荷に対する電場は、各点電荷に対する電場を足し合わせるのと同じである。連続的に分布した電荷に対しては、\sum\intに変えるだけで良い。したがって、E=E1+E2+3+\mathbf{E}=\mathbf{E}_{1} + \mathbf{E}_2+\mathbf{3}+\cdotsであり、各電場のカールが0\mathbf{0}であるため、その合計も当然0\mathbf{0}である。

×E= ×(E1+E2+3+)= (×E1)+(×E2)+(×E3)+= 0 \begin{align*} \nabla \times \mathbf{E} =&\ \nabla \times (\mathbf{E}_{1} + \mathbf{E}_2+\mathbf{3}+\cdots ) \\ =&\ (\nabla \times \mathbf{E}_{1}) +(\nabla \times \mathbf{E}_2 )+(\nabla \times \mathbf{E}_{3})+\cdots \\ =&\ \mathbf{0} \end{align*}


  1. David J. Griffiths, 기초전자기학(Introduction to Electrodynamics, 김진승 역) (4th Edition, 2014), p84-85 ↩︎