直交分解定理の証明
定理1
$\left( H, \left\langle \cdot,\cdot \right\rangle \right)$をヒルベルト空間としよう。それならば$H$の閉じた部分空間である$M$に対して、
$$ H = M \oplus M^{\perp} $$
結論
$$ \left( M^{\perp} \right)^{\perp} = M $$
この事実は結論として$\left( M^{\perp} \right)^{\perp} := \left\{ \mathbf{x} \in H \mid \left\langle \mathbf{x} , \mathbf{m}^{\perp} \right\rangle = 0 , \mathbf{m}^{\perp} \in M^{\perp} \right\}$について証明できる。
説明
$M^{\perp } := \left\{ \mathbf{x} \in H \mid \left\langle \mathbf{x} , \mathbf{m} \right\rangle = 0 , \mathbf{m} \in M \right\}$は$M$の直交補空間と呼ばれる。直交性は非常に便利な性質の一つである。ヒルベルト空間がこれを保証するということは、すなわちヒルベルト空間が良い空間であるということだ。
一方で、証明過程に最短ベクトル定理が使用されるため、ヒルベルト空間でない内積空間には成り立たない。
証明
戦略:証明過程は単に直和として表せる条件を示すだけである。
$\mathbf{x} \in M$とすれば$\mathbf{x} = \mathbf{x} + \mathbb{0}$だから証明することはない。したがって$\mathbf{x} \in H$と$\mathbf{x} \notin M$としよう。それならば$M \lneq H$で、$M$が閉集合であるため、最短ベクトル定理を使用できる。
最短ベクトル定理:$H$をヒルベルト空間とする。$M \lneq H$を空でない閉じた凸部分集合とする。それならば$\mathbf{x} \in ( H \setminus M)$に対して
$$ \delta := \| \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} \| = \inf_{\mathbf{m} \in M} \| \mathbf{x} - \mathbf{m} \| > 0 $$
を満たす$\mathbf{m}_{0} \in M$が唯一存在する。
ある$\mathbf{m} \in M$に対して$t := \left\langle \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0 } , \mathbf{m} \right\rangle \in \mathbb{C}$とする。
ケース 1. $t = 0$
$\left\langle \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0 } , \mathbf{m} \right\rangle = t = 0$だから$( \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} ) \in M^{ \perp }$
ケース 2. $t \ne 0$
すべての$\lambda \in \mathbb{C}$に対して
$$ \begin{align*} \delta^2 \le & \| \mathbf{x}_{0} - ( \mathbf{m}_{0} - \lambda \mathbf{m} ) \|^2 \\ =& \left\langle (\mathbf{x} - \mathbf{m}_{0}) + \lambda \mathbf{m} , (\mathbf{x} - \mathbf{m}_{0}) + \lambda \mathbf{m} \right\rangle \\ =& \| \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} \|^2 + \overline{ \lambda } \left\langle \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} , \mathbf{m} \right\rangle + \lambda \left\langle \mathbf{m} , \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} \right\rangle + | \lambda |^2 \| \mathbf{m} \|^2 \\ =& \| \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} \|^2 + \overline{ \lambda } \left\langle \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} , \mathbf{m} \right\rangle + \overline{ \overline{\lambda} \left\langle \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} , \mathbf{m} \right\rangle } + | \lambda |^2 \| \mathbf{m} \|^2 \\ =& \| \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} \|^2 + \overline{ \lambda } t + \overline{ \overline{\lambda} t } + | \lambda |^2 \| \mathbf{m} \|^2 \\ =& \delta^2 + 2 \operatorname{Re} ( \overline{ \lambda } t ) + | \lambda |^2 \| \mathbf{m} \|^2 \end{align*} $$
両辺から$\delta^2$を引けば
$$ 0 \le 2 \operatorname{Re} ( \overline{ \lambda } t ) + | \lambda |^2 \| \mathbf{m} \|^2 $$
を得る。ここで$\operatorname{Re} ( \overline{ \lambda } t )$は$\overline{ \lambda } t$の実部を意味する。
ケース 2-1. $\| \mathbf{m} \| = 1$
$$ 0 \le 2 \operatorname{Re} ( \overline{ \lambda } t ) + | \lambda |^2 $$
この不等式はすべての$\lambda \in \mathbb{C}$に対して成立するから$\lambda = -t$とすると
$$ 0 \le 2 \operatorname{Re} ( \overline{ -t } \cdot t ) + | t |^2 = - 2 | t |^2 + | t |^2 = -| t |^2 $$
つまり$|t| = 0$だから$t = 0$でなければならないが、これはケース 2. の仮定に矛盾する。
ケース 2-2. $\| \mathbf{m} \| \ne 1$
$$ \begin{align*} t =& \left\langle \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} , \mathbf{m} \right\rangle \\ =& \| \mathbf{m} \| \left\langle \mathbf{x} - \mathbf{m}_{0} , {{\mathbf{m}} \over { \| \mathbf{m} \| }} \right\rangle \\ =& \| \mathbf{m} \| \cdot 0 \\ =& 0 \end{align*} $$
つまり$t = 0$なのだが、これもケース 2. の仮定に矛盾する。
結局どちらにせよケース 1. によって$t = 0$でなければならない。これは最短ベクトル定理によって存在が保証された$\mathbf{m}_{0} \in M$に対して$(\mathbf{x} - \mathbf{m}_{0}) \in M^{\perp}$であることを意味する。したがって、いかなる$\mathbf{x} \in H$も以下のように表現できる。
$$ \mathbf{x} = \mathbf{m}_{0} + (\mathbf{x} - \mathbf{m}_{0}) \in M + M^{ \perp } $$
この後、唯一性を示すために、$\mathbf{m}_{1} , \mathbf{m}_{2} \in M$と$z_{1} , z_{2} \in M^{\perp}$に対して
$$ \mathbf{x} = \mathbf{m}_{1} + z_{1} = \mathbf{m}_{2} + z_{2} $$
とおこう。それならば
$$ \mathbf{m}_{1} - \mathbf{m}_{2} = z_{2} - z_{1} \in \left( M \cap M^{\perp} \right) = \left\{ \mathbb{0} \right\} $$
言い換えれば
$$ \mathbf{m}_{1} - \mathbf{m}_{2} = \mathbb{0} \implies \mathbf{m}_{1} = \mathbf{m}_{2} \implies z_{2} = z_{1} $$
そして、$\mathbf{x}$を表す方法は唯一だとわかる。
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結論
$( \subset )$
$y \in \left( M^{\perp} \right)^{\perp}$ならば$\left\langle y , \mathbf{m}^{\perp} \right\rangle = 0$で、$y = \mathbb{0}$または$y \notin M^{\perp}$である。しかし、直交分解の定理によって$H = M \oplus M^{\perp}$なので必ず$y \in M$でなければならない。
$$ \left( M^{\perp} \right)^{\perp} \subset M $$
$( \supset )$
$\mathbf{m} \in M$ならば$\left\langle \mathbf{m} , \mathbf{m}^{\perp} \right\rangle = 0$で、$\mathbf{m} \in \left( M^{\perp} \right)^{\perp}$だから
$$ M \subset \left( M^{\perp} \right)^{\perp} $$
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Ole Christensen, Functions, Spaces, and Expansions: Mathematical Tools in Physics and Engineering (2010), p68-69 ↩︎