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ラプラス方程式とポアソン方程式 📂偏微分方程式

ラプラス方程式とポアソン方程式

定義1

  •  URn\ U \in \mathbb{R}^n開集合
  •  xU\ x\in U
  • u=u(x):URnu=u(x) : \overline{U} \rightarrow \mathbb{R}^n

ラプラス方程式

下の偏微分方程式ラプラス方程式という。

Δu=0 \Delta u=0

ここで、Δ\Deltaラプラシアンである。ラプラス方程式を満たすuuを特に調和関数という。

ポアソン方程式

非同次ラプラス方程式をポアソン方程式という。

Δu=f -\Delta u = f

説明

ラプラス方程式は物理学の様々な場所に現れる。通常、uu平衡状態でのある物理量の密度を意味する。平衡状態で、VUV \subset Uとするとき、以下の式が成り立つ。

VFνdS=0 \int_{\partial V}\mathbf{F} \cdot \boldsymbol{\nu}dS=0

F\mathbf{F}uuフラックス密度ν\boldsymbol{\nu}外向き単位法線ベクトルである。

この式の意味は、uu正味のフラックス00であるということである。例えば、熱平衡状態にある何か空間があるとする。その空間の外から内へ入る熱もなく、内から外へ出る熱もない。つまり、その空間の境界面で熱の流れがないということである。この話は正味のフラックスが00であるという話と同じである。ここでグリーン・ガウスの定理を適用すると、次の式を得る。

0=VFνdS=VFdx    F=0 0 = \int_{\partial V} \mathbf{F} \cdot \nu dS=\int_{V} \nabla \cdot \mathbf{F} dx \\ \implies \nabla \cdot \mathbf{F}=0

ここで、F\mathbf{F}uu勾配 DuDuに比例する値だとしよう。多くの場合、物理的な理由から逆方向を仮定するのが都合がいい。熱力学の第二法則(熱は常に高い所から低い所へ流れる)を例に挙げることができる。

F=aDu \begin{equation} \mathbf{F}=-aDu \label{eq1} \end{equation}

このとき、a>0a>0である。

もし、uuが化学物質の濃度、温度、静電気ポテンシャルを意味するなら、(eq1)\eqref{eq1}はそれぞれフィックの拡散法則フーリエの熱伝導法則オームの法則を意味する。

以上の内容からラプラス方程式が導かれる。

F=(aDu)=aΔu=0    Δu=0 \nabla \cdot \mathbf{F} = \nabla \cdot (-aDu)=-a\Delta u=0 \\ \implies \Delta u = 0


  1. Lawrence C. Evans, Partial Differential Equations (2nd Edition, 2010), p20-21 ↩︎