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一般化されたヘルダーの不等式、ヘルダーの不等式の系 📂ルベーグ空間

一般化されたヘルダーの不等式、ヘルダーの不等式の系

説明

ΩRn\Omega \subset \mathbb{R}^{n}開集合と呼ぼう。次の式を満たす二つの定数1<p<,1<p<1 \lt p \lt \infty, 1 \lt p^{\prime} \lt \inftyが与えられたとしよう。

1p+1p=1(or p=pp1) \dfrac{1}{p} + \dfrac{1}{p^{\prime}} = 1 \left(\text{or } p^{\prime} = \frac{p}{p-1} \right)

もしuLp(Ω)u \in L^p(\Omega)vLp(Ω)v\in L^{p^{\prime}}(\Omega)ならばuvL1(Ω)uv \in L^1(\Omega)であり、下の不等式が成立する。

uv1=Ωu(x)v(x)dxupvp \| uv \|_{1} = \int_{\Omega} |u(x)v(x)| dx \le \| u \|_{p} \| v \|_{p^{\prime}}

上記の定理の不等式は、ヘルダーの不等式と呼ばれる。ヘルダーの不等式から、以下の二つの系が容易に成立することが示される。

定理1

定理1

三つの定数p>0,q>0,r>0p>0, q>0, r>01p+1q=1r\dfrac{1}{p} + \dfrac{1}{q} = \dfrac{1}{r}を満たし、uLp(Ω),vLq(Ω)u \in {L}^{p}(\Omega), v \in {L}^{q}(\Omega)ならば、uvLr(Ω)uv \in L^{r}(\Omega)であり、下の不等式が成立するとする。

uvr=(Ωu(x)v(x)rdx)1/rupvq \| uv \|_{r} = \left( \int_{\Omega} |u(x)v(x)|^{r} dx \right)^{1/r} \le \| u \|_{p} \| v \|_{q}


r=1r=1の場合は、ヘルダーの不等式と同じである。

証明

仮定により、

1p+1q=1r    1p/r+1q/r=1 \dfrac{1}{p}+\dfrac{1}{q}=\dfrac{1}{r} \implies \dfrac{1}{p/r}+\dfrac{1}{q/r}=1

そしてuLp(Ω)u \in L^p(\Omega)と仮定したので、(Ωupdx)1/p<\left( \int_{\Omega}|u|^p dx \right)^{1/p} < \inftyであり、従って、

(Ωurprdx)1/p<    (Ωurprdx)r/p< \left( \int_{\Omega}|u^r|^{\frac{p}{r}} dx \right)^{1/p} < \infty \implies \left( \int_{\Omega}|u^r|^{\frac{p}{r}} dx\right)^{r/p} < \infty

従って、urLp/r(Ω)u^r \in {L}^{p/r}(\Omega)でありvrLq/r(Ω)v^r \in{L}^{q/r}(\Omega)も同じ方法で確認できる。そうすると、ヘルダーの不等式により、

Ωu(x)v(x)rdx=Ωur(x)vr(x)dxurp/rvrq/r \int_{\Omega} |u(x)v(x)|^{r} dx = \int_{\Omega} |u^{r}(x)v^{r}(x) | dx \le \| u^r \|_{p/r} \|v^r\|_{q/r}

右側を積分形式で書き直せば、

Ωu(x)v(x)rdx(Ωu(x)rp/rdx)q/p(Ωv(x)rq/rdx)r/q= (Ωu(x)pdx)r/p(Ωv(x)qdx)r/q \begin{align*} \int_{\Omega} |u(x)v(x)|^{r} dx \le& \left(\int_{\Omega} |u(x)^{r}|^{p/r} dx \right)^{q/p} \left(\int_{\Omega} |v(x)^r|^{q/r} dx \right)^{r/q} \\ =&\ \left(\int_{\Omega}|u(x)|^{p} dx \right)^{r/p} \left(\int_{\Omega} |v(x)|^{q} dx \right)^{r/q} \end{align*}

両方に1r\dfrac{1}{r}乗を取れば、

(Ωu(x)v(x)rdx)1/r(Ωu(x)pdx)1/p(Ωv(x)qdx)1/q \left( \int_{\Omega} |u(x)v(x)|^rdx \right)^{1/r} \le \left(\int_{\Omega}|u(x)|^{p} dx \right)^{1/p} \left(\int_{\Omega} |v(x)|^{q} dx \right)^{1/q}

従って、

uvr=(Ωu(x)v(x)rdx)1/rupvq \| uv \|_{r} = \left( \int_{\Omega} |u(x)v(x)|^rdx \right)^{1/r} \le \| u \|_{p} \| v\|_{q}

定理2

1jN1\le j \le Nに対して、pj>0p_{j}>0であり、j=1N1pj=1p1+1p2++1pN=1r\sum\limits_{j=1}^N\dfrac{1}{{p}_{j}}=\dfrac{1}{{p}_{1}}+\dfrac{1}{{p}_2}+\cdots+\dfrac{1}{{p}_{N}}=\dfrac{1}{r}とする。そして、u=j=1Nuj=u1u2uNu=\prod _{j=1}^N u_{j}=u_{1}u_2\dots u_{N}でありujLpj(Ω)u_{j}\in L^{{p}_{j}}(\Omega)と仮定する。すると、uLr(Ω)u\in {L}^r (\Omega)であり、下の不等式が成立する。

ur=(Ωu(x)rdx)1/rj=1Nujpj=u1p1uNpN \| u \|_{r} = \left( \int_{\Omega} |u(x)|^{r} dx \right)^{1/r} \le \prod_{j=1}^{N} \| u_{j} \|_{{p}_{j}} = \| u_{1} \|_{{p}_{1}} \cdots \| u_{N} \|_{p_{N}}


上の定理1は、二つの関数に対するものだけでなく、任意のNN個の関数に対しても成立することがわかる。

証明

数学的帰納法を使う。まず、N=2N=2の時は、定理1によって成立する。それから、N=kN=kの時に成立すると仮定した時、N=k+1N=k+1の時にも成立することを示せば、証明が完了する。


j=1k1pj=1r\sum\limits_{j=1}^k \dfrac{1}{{p}_{j}}=\dfrac{1}{r}であり、N=kN=kの時に成立するとする。すると、次のことが成立する。

j=1Nujru1p1u2p2ukpk \left\| \prod_{j=1}^N u_{j} \right\|_{r} \le \| u_{1} \|_{p_{1}} \| u_{2} \|_{p_{2}} \cdots \| u_{k} \|_{p_{k}}

今、j=1k+11pj=1r+1pk+1=1r\sum_{j=1}^{k+1}\dfrac{1}{{p}_{j}}=\dfrac{1}{r}+\dfrac{1}{{p}_{k+1}}=\dfrac{1}{r^{\prime}}としよう。すると、

ur= (j=1kuj)uk+1rj=1k+1ujruk+1pk+1u1p1u2p2ukpkuk+1pk+1= j=1k+1ujpj \begin{align*} \| u \|_{r^{\prime}} =&\ \left\| \left( \prod_{j=1}^k u_{j} \right) u_{k+1} \right\|_{r^{\prime}} \\ \le& \left\| \prod \limits_{j=1}^{k+1}u_{j} \right\|_{r} \| u_{k+1} \|_{p_{k+1}} \\ \le& \| u_{1} \|_{p_{1}} \| u_{2} \|_{p_{2}} \cdots \| u_{k} \|_{p_{k}} \| u_{k+1} \| _{p_{k+1}} \\ =&\ \prod \limits_{j=1}^{k+1} \| u_{j}\|_{p_{j}} \end{align*}

二行目は定理1によって成立する。三行目は仮定によって成立する。従って、N=kN=kの時に成立すると仮定すれば、N=k+1N=k+1の時にも成立する。従って、数学的帰納法により証明完了。

参照


  1. Robert A. AdamsとJohn J. F. Foutnier, Sobolev Space(第2版、2003年)、p24-25 ↩︎