에르미트 다항식의 직교성

에르미트 다항식의 직교성

orthogonality of hermite polynomials


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에르미트 다항식 $H_{0}(x),H_{1}(x),H_{2}(x),\cdots $은 구간 $[-\infty, \infty]$에서 가중 함수 $w(x)=e^{-x^{2}}$에 대해서 서로 직교한다. 즉, 다시 말해서 $$ <H_{n}|H_{m}> =\int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^{2}}H_{n}(x)H_{m}(x)dx=\sqrt{\pi}2^{n}n!\delta_{nm} $$ $<|>$는 디랙 노테이션, $\delta_{nm}$은 크로네커 델타이다.

에르미트 다항식의 재귀 관계 $$ H_{n}’(x) =2nH_{n-1}(x) $$

증명 $n=m$인 경우

가독성을 위해서 미분 연산자 $D=\frac{ d }{ d x }$를 사용하겠다. $$ \int_{-\infty}^{\infty} e^{-x^{2}}H_{n}(x)H_{n}(x)dx $$ 위 식에서 하나의 $H_{n}(x)$만 풀어서 써보면 $$ \begin{align*} \int_{-\infty}^{\infty} e^{-x^{2}}(-1)^{n}e^{x^{2}}\left[D^{n}e^{-x^{2}} \right]H_{n}(x)dx &= \int_{-\infty}^{\infty} (-1)^{n}\left[D^{n}e^{-x^{2}} \right]H_{n}(x)dx \end{align*} $$ 위 식을 부분적으로 풀면 $$ \begin{align*} &\int_{-\infty}^{\infty} (-1)^{n}\left[D^{n}e^{-x^{2}} \right]H_{n}(x)dx \\ &=\left[ (-1)^{n}\left(D^{n-1}e^{-x^{2}}\right)H_{n}(x) \right]_{-\infty}^{\infty}-\int_{-\infty}^{\infty}(-1)^{n}\left[ D^{n-1}e^{-x^{2}}\right]H’_{n}(x)dx \tag{1} \end{align*} $$ 이때 첫번째 항은 $\lim \limits_{x\rightarrow \pm\infty}D^{n-1}e^{-x^{2}}=0$이므로 $0$이다. 이 극한이 $0$으로 수렴하는 이유는 임의의 $n$에 대해서 $$ D^{n}e^{-x^{2}}=p(x)e^{-x^{2}} $$ 로 나타나기 때문이다. 여기에서 $p(x)$는 임의의 다항식이다. $x \rightarrow \pm \infty$일 때 다항식이 발산하는 속도보다 $e^{-x^{2}}$가 $0$으로 가는 속도가 훨씬 빠르므로 극한이 $0$으로 수렴한다. 또한 에르미트 다항식의 재귀관계에 의해서 $(1)$은 $$ -2n\int_{-\infty}^{\infty}(-1)^{n}\left[ D^{n-1}e^{-x^{2}} \right]H_{n-1}(x)dx $$ 방금과 같은 논리로 부분적분을 한 번 더 하면 $$ (-1)^{2}2^{2}n(n-1)\int_{-\infty}^{\infty}(-1)^{n}\left[ D^{n-2}e^{-x^{2}} \right]H_{n-2}(x)dx $$ 이다. 따라서 부분적분을 $n$번 했을 때 식은 $$ (-1)^{n}2^{n}n!\int_{-\infty}^{\infty}(-1)^{n}e^{-x^{2}}H_{0}(x)dx $$ $H_{0}(x)=1$이므로 정리하면 $$ 2^{n}n!\int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^{2}}dx $$ 위 적분은 가우스 적분으로 그 값은 $\sqrt{\pi}$이다. 따라서 최종적으로 $$ \int_{-\infty}^{\infty} e^{-x^{2}}H_{n}(x)H_{n}(x)dx=\sqrt{\pi}2^{n}n! $$

증명 $n\ne m$인 경우

일반성을 잃지 않고 $n>m$이라고 하자. $$ \int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^{2}}H_{n}(x)H_{m}(x)dx $$ 여기서 $H_{n}(x)$만 풀어서 적으면 $$ \int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^{2}}(-1)^{n}e^{x^{2}}\left[D^{n}e^{-x^{2}}\right]H_{m}(x)dx=\int_{-\infty}^{\infty}(-1)^{n}\left[D^{n}e^{-x^{2}}\right]H_{m}(x)dx $$ 앞의 $n=m$인 경우의 증명에서와 같은 방법으로 $m$번 부분적분하면 $$ (-1)^{n+m}2^{m}m!\int_{-\infty}^{\infty}\left[ D^{n-m}e^{-x^{2}} \right]\cdot 1 dx $$ 여기서 한 번 더 부분적분하면 $$ \begin{align*} &(-1)^{n+m}2^{m}m!\int_{-\infty}^{\infty}\left[ D^{n-m}e^{-x^{2}} \right]\cdot 1 dx \\ &= (-1)^{n+m}2^{m}m!\left(\left[D^{n-m-1}e^{-x^{2}} \right]_{-\infty}^{\infty}+2(m+1)\int_{-\infty}^{\infty}\left[ D^{n-m-1}e^{-x^{2}}\right]\cdot 0 dx \right) \end{align*} $$ 첫번째 항은 위의 증명에서 설명했듯이 $0$이고 두번째 항도 $0$이다 따라서 $$ \int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^{2}}H_{n}(x)H_{m}(x)dx=0,\quad \mathrm{for\ }n\ne m $$

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