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힐베르트 공간에서의 베셀 시퀀스 📂힐베르트공간

힐베르트 공간에서의 베셀 시퀀스

정의1

힐베르트 공간 HH시퀀스 {vk}kNH\left\{ \mathbf{v}_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} \subset H에 대해 다음을 만족하는 B>0B > 0가 존재하면 {vk}kN\left\{ \mathbf{v}_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}}베셀 시퀀스bessel sequence라 하고 BB베셀 바운드bessel bound라 한다.

k=1v,vk2Bv2,vH \sum_{k=1}^{\infty} \left| \left\langle \mathbf{v} , \mathbf{v}_{k} \right\rangle \right|^{2 } \le B \left\| \mathbf{v} \right\|^{2}, \quad \forall \mathbf{v} \in H

설명

베셀 시퀀스는 직관적으로 봤을 때 무한차원 벡터 v\mathbf{v}의 계수가 뒤로 갈수록 작아지도록 휘어주는 시퀀스로 볼 수 있다. 거의 대부분의 수학이 그러하듯 바운드 될 수 없는 무언가는 연구하기가 어려운데, 베셀 시퀀스의 존재성이 주어지는 것만으로도 여러가지 위험한 비약에서 자유로워질 수 있다. 물론 그 존재성을 파악하기 위해 다음과 같이 간단한 동치조건이 알려져있다.

정리

힐베르트 공간 HH시퀀스 {vk}kNH\left\{ \mathbf{v}_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} \subset HB>0B > 0가 주어져 있다고 하면 아래의 두 조건은 동치이다.

  • {vk}kN\left\{ \mathbf{v}_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}}가 베셀 바운드 BB인 베셀 시퀀스다.

  • 다음과 같이 정의된 작용소 TT가 선형이고 유계면서 TB\left\| T \right\| \le \sqrt{B}.

    T:l2HT{ck}kN:=kNckvk T : l^{2} \to H \\ T \left\{ c_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} := \sum_{k \in \mathbb{N}} c_{k} \mathbf{v}_{k}

증명

  • (    )(\implies)

    {vk}kN\left\{ \mathbf{v}_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}}가 베셀 바운드 BB인 베셀 시퀀스고 {ck}kNl2\left\{ c_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} \in l^{2}라 하자. T{ck}kN=kNckvkT \left\{ c_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} = \sum_{k \in \mathbb{N}} c_{k} \mathbf{v}_{k}가 수렴해서 잘 정의됨을 보이기 위해 두 자연수 n>mn > m 을 생각해보면

    k=1nckvkk=1mckvk=k=m+1nckvk=supw=1k=m+1nckvk,w \left\| \sum_{k =1}^{n} c_{k} \mathbf{v}_{k} - \sum_{k =1}^{m} c_{k} \mathbf{v}_{k} \right\| = \left\| \sum_{k = m + 1}^{n} c_{k} \mathbf{v}_{k} \right\| = \sup_{\left\| \mathbf{w} \right\| = 1 } \left| \sum_{k = m + 1}^{n} \left\langle c_{k} \mathbf{v}_{k} , \mathbf{w} \right\rangle \right|

    삼각 부등식에 의해

    supw=1k=m+1nckvk,wsupw=1k=m+1nckvk,w \sup_{\left\| \mathbf{w} \right\| = 1 } \left| \sum_{k = m + 1}^{n} \left\langle c_{k} \mathbf{v}_{k} , \mathbf{w} \right\rangle \right| \le \sup_{\left\| \mathbf{w} \right\| = 1 } \sum_{k = m + 1}^{n} \left| \left\langle c_{k} \mathbf{v}_{k} , \mathbf{w} \right\rangle \right|

    코시-슈바르츠 부등식에 의해

    supw=1k=m+1nckvk,w(k=m+1nck2)1/2supw=1(k=m+1nvk,w2)1/2(k=m+1nck2)1/2B \begin{align*} & \sup_{\left\| \mathbf{w} \right\| = 1 } \sum_{k = m + 1}^{n} \left| \left\langle c_{k} \mathbf{v}_{k} , \mathbf{w} \right\rangle \right| \\ \le & \left( \sum_{k = m + 1}^{n} \left| c_{k} \right|^{2} \right)^{1/2} \sup_{\left\| \mathbf{w} \right\| = 1 } \left( \sum_{k = m + 1}^{n} \left| \left\langle \mathbf{v}_{k} , \mathbf{w} \right\rangle \right|^{2} \right)^{1/2} \\ \le & \left( \sum_{k = m + 1}^{n} \left| c_{k} \right|^{2} \right)^{1/2} \sqrt{B} \end{align*}

    {ck}kNl2\left\{ c_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} \in l^{2} 는 코시 수열이므로 {k=1nckv}n=1H\displaystyle \left\{ \sum_{k=1}^{n} c_{k} \mathbf{v} \right\}_{n=1}^{\infty} \subset H 역시 코시 수열이고 따라서 TT가 잘 정의됨을 확인할 수 있다. TT는 그 정의에 따라 선형이고,

    T{cK}kN=supw=1T{ck}kN,wB(kNck2)1/2=B{ckN}2 \begin{align*} \left\| T \left\{ c_{K} \right\}_{k \in \mathbb{N}} \right\| =& \sup_{\left\| \mathbf{w} \right\| = 1 } \left| \left\langle T \left\{ c_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} , \mathbf{w} \right\rangle \right| \\ \le & \sqrt{B} \left( \sum_{k \in \mathbb{N}} \left| c_{k} \right|^{2} \right)^{1/2} \\ =& \sqrt{B} \left\| \left\{ c_{k \in \mathbb{N}} \right\} \right\|_{2} \end{align*}

    이므로 양변을 {ckN}2\left\| \left\{ c_{k \in \mathbb{N}} \right\} \right\|_{2}로 나누면 TB\left\| T \right\| \le \sqrt{B}를 얻는다.

  • (    )(\impliedby)

    {vk}kN\left\{ \mathbf{v}_k \right\}_{k \in \mathbb{N}}이 힐베르트 공간 HH에서 정의된 시퀀스라 하자. 유계 선형 작용소 T:l2HT : l^{2} \to H 가 다음과 같이 정의되어있다고 하자.

    T{ck}kN:=k=1ckvk T \left\{ c_{k} \right\}_{k \in \mathbb{N}} := \sum_{k=1}^{\infty} c_{k} \mathbf{v}_{k}

    그러면 TT의 수반 작용소 T:Hl2T^{ \ast } : H \to l^{2}는 다음과 같이 나타난다.

    Tv={v,vkH}kN T^{ \ast } \mathbf{v} = \left\{ \left\langle \mathbf{v} , \mathbf{v}_{k} \right\rangle_{H} \right\}_{k \in \mathbb{N}}

    그 뿐만 아니라, 모든 vH\mathbf{v} \in H에 대해

    k=1v,vkH2T2vH2 \sum_{k=1}^{\infty} \left| \left\langle \mathbf{v} , \mathbf{v}_{k} \right\rangle_{H} \right|^{2} \le \left\| T \right\|^{2} \left\| \mathbf{v} \right\|_{H}^{2}

    TTTB\left\| T \right\| \le \sqrt{B}를 만족하게끔 정의되었으므로

    k=1v,vk2T2v2Bv2 \sum_{k=1}^{\infty} \left| \left\langle \mathbf{v} , \mathbf{v}_{k} \right\rangle \right|^{2} \le \left\| T \right\|^{2} \left\| \mathbf{v} \right\|^{2} \le B \left\| \mathbf{v} \right\|^{2}

    따라서 {vk}kN\left\{ \mathbf{v}_k \right\}_{k \in \mathbb{N}}는 베셀 바운드 BB를 가지는 베셀 시퀀스가 된다.


  1. Ole Christensen, Functions, Spaces, and Expansions: Mathematical Tools in Physics and Engineering (2010), p75-76 ↩︎