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クラークソンの不等式の証明 📂ルベーグ空間

クラークソンの不等式の証明

定理1

ΩRn\Omega \subset \mathbb{R}^{n}開集合としよう。

u,vLp(Ω)u,v\in {L}^{p}(\Omega)とする。また1p+1p=1\frac{1}{p}+\frac{1}{p^{\prime}}=1を満たすとする。もし2p<2 \le p \lt \inftyならば、次の二つの不等式が成り立つ。

u+v2pp+uv2pp12upp+12vpp \begin{equation} \left\| \frac{u+v}{2}\right\|_{p}^{p}+ \left\| \frac{u-v}{2} \right\|_{p}^{p} \le \frac{1}{2}\left\| u \right\|_{p}^{p} + \frac{1}{2}\left\| v \right\|_{p}^{p} \end{equation}

u+v2pp+uv2pp(12upp+12vpp)p1 \begin{equation} \left\| \frac{u+v}{2}\right\|_{p}^{p^{\prime}}+ \left\| \frac{u-v}{2} \right\|_{p}^{p^{\prime}} \ge \left( \frac{1}{2}\left\| u \right\|_{p}^{p} + \frac{1}{2}\left\| v \right\|_{p}^{p}\right)^{p^{\prime}-1} \end{equation}

もし1<p21 \lt p \le 2ならば、次の二つの不等式が成り立つ。

u+v2pp+uv2pp12upp+12vpp \begin{equation} \left\| \frac{u+v}{2}\right\|_{p}^{p}+ \left\| \frac{u-v}{2} \right\|_{p}^{p} \ge \frac{1}{2}\left\| u \right\|_{p}^{p} + \frac{1}{2}\left\| v \right\|_{p}^{p} \end{equation}

u+v2pp+uv2pp(12upp+12vpp)p1 \begin{equation} \left\| \frac{u+v}{2}\right\|_{p}^{p^{\prime}}+ \left\| \frac{u-v}{2} \right\|_{p}^{p^{\prime}} \le \left( \frac{1}{2}\left\| u \right\|_{p}^{p} + \frac{1}{2}\left\| v \right\|_{p}^{p}\right)^{p^{\prime}-1} \end{equation}

説明

これをクラークソンの不等式Clarkson’s inequalitiesと言う。

(1)(1)(3)(3)(2)(2)(4)(4)は同じ式で不等号の向きが逆だ。

多くの不等式がそうであるように、これ自体に大きな意味があるわけではなく、他の重要な定理を証明する時に便利に使われる。証明に必要な補助定理や式が多いため、あらかじめ整理しておく。1p+1p=1\frac{1}{p}+\frac{1}{p^{\prime}}=1なので、よく整理すれば下の式を得ることができる。

(a) p=p(p1),(b) p=p(p1),(c) pp=p1(d) pp=p1,(e)1p1=p1(5) \begin{array}{c} \displaystyle (a)\ p^{\prime}=p(p^{\prime}-1),\quad (b)\ p=p^{\prime}(p-1),\quad (c)\ \frac{p}{p^{\prime}}=p-1 \\ \displaystyle (d)\ \frac{p^{\prime}}{p}=p^{\prime}-1,\quad (e)\frac{1}{p-1}=p^{\prime}-1\end{array} \quad \cdots (5)

また、ノルムの定義を利用すれば、uLpu\in {L}^{p}に対して下の式が成り立つことを簡単に確認できる。

upp= upp1(6) \| u \|_{p}^{p^{\prime}}=|\ |u|^{p^{\prime}} |_{p-1}\quad \cdots (6)


補助定理

z,wCz,w \in \mathbb{C}であり、1p+1p=1\frac{1}{p}+\frac{1}{p^{\prime}}=1だとしよう。もし1<p21<p \le 2ならば、下の不等式が成り立つ。

z+w2p+zw2p(12zp+12wp)1p1(7) \left| \frac{z+w}{2} \right|^{p^{\prime}} + \left| \frac{z-w}{2} \right|^{p^{\prime}} \le \left( \frac{1}{2}|z|^{p} + \frac{1}{2}|w|^{p} \right)^{\frac{1}{p-1}}\quad \cdots (7)

もし2p<2 \le p <\inftyならば、下の不等式が成り立つ。

z+w2p+zw2p12zp+12wp(8) \left| \frac{z+w}{2} \right|^{p} + \left| \frac{z-w}{2} \right|^{p} \le \frac{1}{2}|z|^{p} + \frac{1}{2}|w|^{p} \quad \cdots (8)


ミンコフスキーの不等式Minkowski inequality

1p<1 \le p<\inftyとしよう。もしu,vLpu,v\in {L}^{ p}ならば、次の不等式が成り立つ。

u+vpup+vp | u+v|_{p} \le \| u \|_{p}+\left\| v \right\|_{p}

逆ミンコフスキーの不等式reverse Minkowski inequality

0<p10<p \le 1としよう。もしu,vLpu,v\in {L}^{ p}ならば、次の不等式が成り立つ。

 u+v pup+vp | \ |u|+|v| \ |_{p} \ge \| u \|_{p}+\left\| v \right\|_{p}

証明

(1)

2p<2 \le p <\inftyと仮定しよう。z=u(x)z=u(x)w=v(x)w=v(x)(8)(8)に代入し、積分を取ると、(1)(1)を直接得ることができる。

Ω(u+v2p+uv2p)dxΩ(12up+12vp)dx \int_{\Omega} \left( \left| \frac{u+v}{2} \right|^{p}+ \left| \frac{u-v}{2} \right|^{p} \right) dx \le \int_{\Omega} \left( \frac{1}{2}|u|^{p} +\frac{1}{2}|v|^{p} \right) dx

    Ωu+v2pdx+Ωuv2pdx12Ωupdx+12Ωvpdx \implies \int_{\Omega} \left| \frac{u+v}{2} \right|^{p}dx+ \int_{\Omega} \left| \frac{u-v}{2} \right|^{p} dx \le \frac{1}{2}\int_{\Omega} |u|^{p}dx +\frac{1}{2}\int_{\Omega} |v|^{p} dx

    u+v2pp+uv2pp12upp+12vpp \implies \left\| \frac{u+v}{2} \right\|_{p}^{p} + \left\| \frac{u-v}{2} \right\|_{p}^{p} \le \frac{1}{2}\| u \|_{p}^{p} + \frac{1}{2} \left\| v \right\|_{p}^{p}

(2)

2p<2 \le p <\inftyと仮定しよう。すると1<p21<p^{\prime}\le 2であり、1p1\le pである。上で整理した結果を使って計算すると

u+v2pp+u+v2pp=  u+v2pp1+ uv2pp1 u+v2p+uv2pp1= (Ω u+v2p+uv2pp1dx)1p1(Ω(12up+12vp)dx)1p1= (12Ωupdx+12Ωvpdx)1p1= (12upp+12vpp)p1 \begin{align*} \left\| \frac{u+v}{2} \right\|_{p}^{p^{\prime}}+\left\| \frac{u+v}{2} \right\|_{p}^{p^{\prime}} =&\ \left\| \ \left| \frac{u+v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right\|_{p-1}+\left\| \ \left| \frac{u-v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right\|_{p-1} \\ \ge& \left\| \ \left|\frac{u+v}{2}\right|^{p^{\prime}} + \left| \frac{u-v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right\|_{p-1} \\ =&\ \left( \int_{\Omega} \left| \ \left|\frac{u+v}{2}\right|^{p^{\prime}} + \left| \frac{u-v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right|^{p-1} dx \right)^{\frac{1}{p-1}} \\ \ge& \left( \int_{\Omega} \left( \frac{1}{2} \left| u \right|^{p} + \frac{1}{2}\left| v \right|^{p} \right) dx \right)^{\frac{1}{p-1}} \\ =&\ \left( \frac{1}{2}\int_{\Omega} \left| u \right|^{p} dx + \frac{1}{2} \int_{\Omega} \left| v \right|^{p} dx \right)^{\frac{1}{p-1}} \\ =&\ \left( \frac{1}{2} \left\| u \right\|_{p}^{p} + \frac{1}{2} \left\| v \right\|_{p}^{p} \right)^{p^{\prime}-1} \end{align*}

一行目は(6)(6)によって成立する。二行目は1p11\le p-1であるため、ミンコフスキーの不等式によって成立する。三行目はp1p-1ノルムの定義をそのまま使ったものである。四行目が成り立つことを示すためには、さらに計算が必要である。

  • 追加計算 1<p21<p^{\prime}\le 2であるため、(7)(7)p=pp=p^{\prime}z=u+vz=u+vw=uvw=u-vを代入すると

    up+vp(12u+vp+12uvp)1p1 \left| u \right|^{p} + \left| v \right|^{p} \le \left( \frac{1}{2}|u+v|^{p^{\prime}} + \frac{1}{2}|u-v|^{p^{\prime}} \right)^{\frac{1}{p^{\prime}-1}}

    両辺に12\frac{1}{2}を掛けると

    12up+12vp12(12u+vp+12uvp)1p1= (12)p11p1(12u+vp+12uvp)p1= (12)(p1)(p1)(12u+vp+12uvp)p1= (12pu+vp+12puvp)p1= (u+v2p+uv2p)p1(9) \begin{align*} \frac{1}{2}\left| u \right|^{p} + \frac{1}{2}\left| v \right|^{p} \le& \frac{1}{2}\left( \frac{1}{2}|u+v|^{p^{\prime}} + \frac{1}{2}|u-v|^{p^{\prime}} \right)^{\frac{1}{p^{\prime}-1}} \\ =&\ \left(\frac{1}{2}\right)^{{p^{\prime}-1} \frac{1}{p^{\prime}-1}} \left( \frac{1}{2}|u+v|^{p^{\prime}} + \frac{1}{2}|u-v|^{p^{\prime}} \right)^{p-1} \\ =&\ \left(\frac{1}{2}\right)^{(p^{\prime}-1) (p-1)} \left( \frac{1}{2}|u+v|^{p^{\prime}} + \frac{1}{2}|u-v|^{p^{\prime}} \right)^{p-1} \\ =&\ \left(\frac{1}{2^{p^{\prime}}}|u+v|^{p^{\prime}} + \frac{1}{2^{p^{\prime}}}|u-v|^{p^{\prime}} \right)^{p-1} \\ =&\ \left(\frac{u+v}{2}|^{p^{\prime}} + |\frac{u-v}{2}|^{p^{\prime}} \right)^{p- 1} \end{align*} \quad \cdots (9)

    (5)(e)(5)(e)によって三行目が成り立つ。(9)(9)によって四行目が成り立つ。整理してノルムの定義を使い、(5)(e)(5)(e)を使うと、最後の行が成り立つ。

(4)

1<p21<p\le 2としよう。

u+v2pp+u+v2pp=  u+v2pp1+ uv2pp1 u+v2p+uv2pp1= (Ω u+v2p+uv2pp1dx)1p1(Ω(12up+12vp)1p1p1dx)1p1= (12Ωupdx+12Ωvpdx)p1= (12upp+12vpp)p1 \begin{align*} \left\| \frac{u+v}{2} \right\|_{p}^{p^{\prime}}+\left\| \frac{u+v}{2} \right\|_{p}^{p^{\prime}} =&\ \left\| \ \left| \frac{u+v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right\|_{p-1}+\left\| \ \left| \frac{u-v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right\|_{p-1} \\ \le& \left\| \ \left|\frac{u+v}{2}\right|^{p^{\prime}} + \left| \frac{u-v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right\|_{p-1} \\ =&\ \left( \int_{\Omega} \left|\ \left|\frac{u+v}{2}\right|^{p^{\prime}} + \left| \frac{u-v}{2}\right|^{p^{\prime}} \right|^{p-1} dx \right)^{\frac{1}{p-1}} \\ \le& \left( \int_{\Omega} \left| \left( \frac{1}{2} \left| u \right|^{p} + \frac{1}{2}\left| v \right|^{p}\right)^{\frac{1}{p-1}} \right|^{p-1} dx \right)^{\frac{1}{p-1}} \\ =&\ \left( \frac{1}{2}\int_{\Omega} \left| u \right|^{p} dx + \frac{1}{2} \int_{\Omega} \left| v \right|^{p} dx \right)^{p^{\prime}-1} \\ =&\ \left( \frac{1}{2} \left\| u \right\|_{p}^{p} + \frac{1}{2} \left\| v \right\|_{p}^{p} \right)^{p^{\prime}-1} \end{align*}

一行目は(6)(6)によって成立する。二行目は0<p110<p-1\le 1であるため、逆ミンコフスキーの不等式によって成立する。四行目は(7)(7)によって成立する。ノルムの定義と(5)(e)(5)(e)を使うと、最後の行が成立する。


  1. Robert A. Adams and John J. F. Foutnier, Sobolev Space (第2版, 2003), p44-45 ↩︎