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ベッセル方程式の第二の級数解:第二種ベッセル関数、ノイマン関数、ウェーバー関数 📂関数

ベッセル方程式の第二の級数解:第二種ベッセル関数、ノイマン関数、ウェーバー関数

定義[^1]

ベッセル方程式の二番目の解をノイマン関数と呼び、Nν(x)N_{\nu}(x)またはYν(x)Y_{\nu}(x)で表される。非整数のν\nuに対して

Nν(x)=Yν(x)=cos(νπ)Jν(x)Jν(x)sin(νπ) N_{\nu}(x)=Y_{\nu}(x)=\frac{\cos (\nu \pi)J_{\nu}(x)-J_{-\nu}(x)}{\sin (\nu\pi)}

ν\nuが整数の場合は極限で定義する。nZn\in \mathbb{Z}νRZ\nu \in \mathbb{R}\setminus\mathbb{Z}に対して

Nn(x)=limνnNν(x) N_{n}(x)=\lim \limits_{\nu \rightarrow n}N_{\nu}(x)

この時、J±ν(x)J_{\pm \nu}(x)第一種ベッセル関数である。従って、ベッセル方程式の一般解は次のようになる。

y(x)=AJν(x)+BNν(x) y(x)=AJ_{\nu}(x)+BN_{\nu}(x)

ここでAABBは任意の定数。

説明

x2y+xy+(x2ν2)y=0 x^{2}y^{\prime \prime} + xy^{\prime} +(x^{2}-\nu^{2})y=0

上記ベッセル方程式の級数解J±ν(x)J_{\pm\nu}(x)と表し、ν\nu次の第一種ベッセル関数と言う。

Jν(x)=n=0(1)nΓ(n+1)Γ(n+ν+1)(x2)2n+ν J_{\nu}(x)=\sum \limits_{n=0}^{\infty} \frac{(-1)^{n} }{\Gamma (n+1) \Gamma (n+\nu+1)} \left(\frac{x}{2} \right)^{2n+\nu}

Jν(x)=n=0(1)nΓ(n+1)Γ(nν+1)(x2)2nν J_{-\nu}(x)=\sum \limits_{n=0}^{\infty}\frac{(-1)^{n}}{\Gamma (n+1)\Gamma (n-\nu+1)} \left( \frac{x}{2} \right)^{2n-\nu}

見ての通り、二つの解は独立であるから、一般解は以下のようになる。

y(x)=AJν(x)+BJν(x) y(x)=AJ_{\nu}(x)+BJ_{-\nu}(x)

しかし、ν\nuが整数の場合、二つの解は線形独立ではない。だから、ν\nuが整数の時でも、Jν(x)J_{\nu}(x)と独立する二番目の解を見つける必要がある。

ちょっとsinx\sin xcosx\cos xを考えてみよう。二つの関数は線形独立である。しかし、sinx\sin xcosx\cos xの何らかの線形結合である2sinx5cosx2\sin x -5\cos xsinx\sin xと線形独立である。このようなアイデアで、Jν(x)J_{\nu}(x)Jν(x)J_{-\nu}(x)の任意の線形結合をベッセル方程式の二番目の解とする。

Nν(x)=cos(νπ)Jν(x)Jν(x)sin(νπ) \begin{equation} N_{\nu}(x)=\frac{\cos (\nu \pi)J_{\nu}(x)-J_{-\nu}(x)}{\sin (\nu\pi)} \label{eq1} \end{equation}

Nν(x)N_{\nu}(x)ν\nuの条件と関係なくJν(x)J_{\nu}(x)と独立であることが分かる。しかし、ここで再び問題が発生するが、ν\nuが整数なら

Nν(x)=cos(νπ)Jν(x)Jν(x)sin(νπ)=(1)νJν(x)(1)νJν(x)0=00 N_{\nu}(x)=\frac{\cos (\nu \pi)J_{\nu}(x)-J_{-\nu}(x)}{\sin (\nu\pi)}=\frac{(-1)^{\nu}J_{\nu}(x)-(-1)^{\nu}J_{\nu}(x)}{0}=\frac{0}{0}

定義できない。従って、ν\nuが整数の時は以下のように極限を使って定義する。

Nn(x)=limνnNν(x)for nZ, νRZ N_{n}(x)=\lim \limits_{\nu \rightarrow n}N_{\nu}(x)\quad \text{for }n\in \mathbb{Z},\ \nu \in \mathbb{R}\setminus \mathbb{Z}

この時、任意のx0x \ne 0に対して上記の極限が存在する。

定理

整数のν\nuに対して、ベッセル関数J±ν(x)J_{\pm \nu}(x)は以下の式を満たす。つまり、独立ではない。

Jν(x)=(1)νJν(x) J_{-\nu}(x)=(-1)^{\nu}J_{\nu}(x)

証明

Jν(x)=n=0(1)nΓ(n+1)Γ(nν+1)(x2)2nν J_{-\nu}(x)=\sum \limits_{n=0}^{\infty}\frac{(-1)^{n}}{\Gamma (n+1)\Gamma (n-\nu+1)} \left( \frac{x}{2} \right)^{2n-\nu}

n=k+νn=k+\nuに置き換えると、

Jν(x)=k=ν(1)k+νΓ(k+ν+1)Γ(k+1)(x2)2k+ν J_{-\nu}(x)=\sum \limits_{k=-\nu}^{\infty}\frac{(-1)^{k+\nu}}{\Gamma (k+\nu+1)\Gamma (k+1)} \left( \frac{x}{2} \right)^{2k+\nu}

ガンマ関数は00と負の整数で発散するので、k=ν,ν+1,,1k=-\nu,-\nu+1,\cdots,-1の時、分母のΓ(k+1)\Gamma (k+1)は発散し、Jν(x)=0J_{-\nu}(x)=0となる。従って、

Jν(x)=k=ν(1)k+νΓ(k+ν+1)Γ(k+1)(x2)2k+ν=k=0(1)k+νΓ(k+ν+1)Γ(k+1)(x2)2k+ν=(1)νk=0(1)kΓ(k+ν+1)Γ(k+1)(x2)2k+ν=(1)νJν(x) \begin{align*} J_{-\nu}(x)&=\sum \limits_{k=-\nu}^{\infty}\frac{(-1)^{k+\nu}}{\Gamma (k+\nu+1)\Gamma (k+1)} \left( \frac{x}{2} \right)^{2k+\nu} \\ &=\sum \limits_{k=0}^{\infty}\frac{(-1)^{k+\nu}}{\Gamma (k+\nu+1)\Gamma (k+1)} \left( \frac{x}{2} \right)^{2k+\nu} \\ &=(-1)^{\nu}\sum \limits_{k=0}^{\infty}\frac{(-1)^{k}}{\Gamma (k+\nu+1)\Gamma (k+1)} \left( \frac{x}{2} \right)^{2k+\nu} \\ &=(-1)^{\nu}J_{\nu}(x) \end{align*}