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L2空間における変換:平行移動、変調、拡大 📂ルベーグ空間

L2空間における変換:平行移動、変調、拡大

定義1

  • aRa \in \mathbb{R}に対して、以下のように定義されるTa:L2L2T_{a} : L^{2} \to L^{2}トランスレーションtranslation, 平行移動と言う。

(Taf)(x):=f(xa) \left( T_{a} f \right) (x) := f(x-a)

  • bRb \in \mathbb{R}に対して、以下のように定義されるEb:L2L2E_{b} : L^{2} \to L^{2}モジュレーションmodulation, 変調と言う。

(Ebf)(x):=e2πibxf(x) \left( E_{b} f \right) (x) := e^{2 \pi i b x} f(x)

  • c>0c > 0に対して、以下のように定義されるDc:L2L2D_{c} : L^{2} \to L^{2}ダイレーションdilation, 膨張と言う。

(Dcf)(x):=1cf(xc) \left( D_{c} f \right) (x) := {{ 1 } \over { \sqrt{c} }} f \left( {{ x } \over { c }} \right)

説明

上記の線型演算子はL2L^{2}空間でよく使われるものだ。韓国語ではそれぞれ平行移動(translation)、変調(modulation)、膨張(dilation)と翻訳されるけれど、数式的に理解するには英語で直接読む方が楽だろう。

モジュレーションで掛けられるe2πibxe^{2 \pi i b x}は文字通り抽象化された回転だ。

ダイレーションで掛けられる1c\displaystyle {{ 1 } \over { \sqrt{c} }}は、ノルム2\left\| \cdot \right\|_{2}に合わせるためにルートが掛けられているとも見れる。特にc=1/2c = 1/2に対して、以下のように定義されるDDは特別な役割をすることもある。

(Df)(x):=2f(2x) ( D f ) (x) := \sqrt{2} f (2x)

便宜上、DDjZj \in \mathbb{Z}に関して、以下のように書かれる。

(Djf)(x):=2jf(2jx) ( D^{j} f ) (x) := \sqrt{2}^{j} f \left( 2^{j} x \right)

性質

全てのa,bRa, b \in \mathbb{R}c>0c > 0及びf,gL1f,g \in L^{1}に対して、

  1. Ta,Eb,DcT_{a} , E_{b}, D_{c}有界線型演算子だ。

  2. 逆演算子Ta,Eb,DcT_{a} , E_{b}, D_{c}ユニタリだ。

  3. 交換関係:

(TaEbf)(x)=e2πiba(EbTaf)(x)(TaDcf)(x)=(DcTa/cf)(x)(DcEbf)(x)=(Eb/cDcf)(x) (T_{a} E_{b} f ) (x) = e^{- 2 \pi i b a} (E_{b} T_{a} f ) (x) \\ (T_{a} D_{c} f ) (x) = (D_{c} T_{a/c} f ) (x) \\ (D_{c} E_{b} f ) (x) = (E_{b/c} D_{c} f ) (x)

  • フーリエ変換との関係:

    FTa=EaFFEb=TbFFDc=D1/cF \mathcal{F} T_{a} = E_{-a} \mathcal{F} \\ \mathcal{F} E_{b} = T_{b} \mathcal{F} \\ \mathcal{F} D_{c} = D_{1/c} \mathcal{F}

    DDに関しては、上の定理の系としてj,kZj, k \in \mathbb{Z}について、以下を得ることができる。

    TkDj=DjT2jkDjTk=T2jkDj(Dj)=Dj T_{k} D^{j} = D^{j} T_{2^{j} k } \\ D^{j} T_{k} = T_{2^{-j}k} D^{j} \\ \left( D^{j} \right)^{ \ast } = D^{-j}

証明

1.

  • Part 1. 線型

    全てのf,gL2f,g \in L^{2}及びα,βC\alpha , \beta \in \mathbb{C}に対して、

    Ta(αf+βg)(x)=(αf+βg)(xa)=αf(xa)+βg(xa)=αTaf(x)+βTag(x) \begin{align*} T_{a} \left( \alpha f + \beta g \right)(x) =& \left( \alpha f + \beta g \right)(x-a) \\ =& \alpha f (x-a) + \beta g (x-a) \\ =& \alpha T_{a} f (x) + \beta T_{a} g (x) \end{align*}

    だからTaT_{a}はリニアだ。

    Eb(αf+βg)(x)=e2πibx(αf+βg)(x)=αe2πibxf(x)+βe2πibxg(x)=αEbf(x)+βEbg(x) \begin{align*} E_{b} \left( \alpha f + \beta g \right)(x) =& e^{ 2 \pi i b x } \left( \alpha f + \beta g \right)(x) \\ =& \alpha e^{ 2 \pi i b x } f (x) + \beta e^{ 2 \pi i b x } g (x) \\ =& \alpha E_{b} f (x) + \beta E_{b} g (x) \end{align*}

    だからEbE_{b}はリニアだ。

    Dc(αf+βg)(x)=1c(αf+βg)(xc)=α1cf(x)+β1cg(x)=αDcf(x)+βDcg(x) \begin{align*} D_{c} \left( \alpha f + \beta g \right)(x) =& {{ 1 } \over { \sqrt{c} }} \left( \alpha f + \beta g \right) \left( {{ x } \over { c }} \right) \\ =& \alpha {{ 1 } \over { \sqrt{c} }} f (x) + \beta {{ 1 } \over { \sqrt{c} }} g (x) \\ =& \alpha D_{c} f (x) + \beta D_{c} g (x) \end{align*}

    だからDcD_{c}はリニアだ。

  • Part 2. 有界

    t:=xat := x - aのように置換すると、

    Taf2=Taf(x)2dx=f(xa)2dx=f(t)2dt=f2 \begin{align*} \left\| T_{a} f \right\|_{2} =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| T_{a} f \left( x \right) \right|^{2} dx \\ =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| f \left( x - a \right) \right|^{2} dx \\ =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| f \left( t \right) \right|^{2} dt \\ =& \left\| f \right\|_{2} \end{align*}

    だからTaT_{a}はバウンデッドだ。e2πibx=1\left| e^{2 \pi i b x } \right| =1なので、

    Ebf2=Ebf(x)2dx=e2πibxf(x)2dx=1f(t)2dt=f2 \begin{align*} \left\| E_{b} f \right\|_{2} =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| E_{b} f \left( x \right) \right|^{2} dx \\ =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| e^{2 \pi i b x } f \left( x \right) \right|^{2} dx \\ =& \int_{-\infty}^{\infty} 1 \cdot \left| f \left( t \right) \right|^{2} dt \\ =& \left\| f \right\|_{2} \end{align*}

    だからEbE_{b}はバウンデッドだ。t:=x/ct := x/cのように置換すると、

    Dcf2=Dcf(x)2dx=1cf(xc)2dx=1cf(t)2cdt=f(t)2dt=f2 \begin{align*} \left\| D_{c} f \right\|_{2} =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| D_{c} f \left( x \right) \right|^{2} dx \\ =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| {{ 1 } \over { \sqrt{c} }} f \left( {{ x } \over { c }} \right) \right|^{2} dx \\ =& \int_{-\infty}^{\infty} {{ 1 } \over { c }} \left| f \left( t \right) \right|^{2} c dt \\ =& \int_{-\infty}^{\infty} \left| f \left( t \right) \right|^{2} dt \\ =& \left\| f \right\|_{2} \end{align*}

    だからDcD_{c}はバウンデッドだ。


  1. Ole Christensen, Functions, Spaces, and Expansions: Mathematical Tools in Physics and Engineering (2010), p120-122 ↩︎